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leurs analogues anciens, mais avec un facteur X- y/— i de moins (puisque 



toute dérivation en i introduit ce facteur), ou, ce qui revient au même, 



1 LT ■ , 2(a',b',...) . • 1 .■ 2(a',b',...) r „. 



avec les coethcients — ^^ — ' — -, eqmvalanta j y— i. ai, par 



exemple, — ;> -i-,) • •■! désisnenl les coefficients des anciens termes, l'intro- 



duclion des nouveaux reviendra donc à remplacer — ,> — ' •• • l'^*'" 



' a- b- ' 



I 2«' I I 7.b' I 



ou a, b, . . . par 



/ a-'a' , \ , / b'-b' , — 



Dès lors, soient A, B, ... les coefficients modifiés, savoir, les coefficients 

 primitifs a, b, ... du milieu transparent, ainsi accrus de petites parties ima- 



ginaires SA = ~j—\^~ i , SB = —r-\l— i> •••; et admettons que, L, M, N 



s'appelanl /, 7/i, n dans ce milieu transparent, l'équation, réelle par hypo- 

 thèse, qui y reliait /, rn, na a, b, . .., fùl 



(i) F(«, b, . . ., l, m, «) = o. 



» La forme analytique des équations de mouvement s'est conservée. 

 Donc, les mêmes calculs algébriques qui avaient conduit à cette rela- 

 tion (i), et qui continueront à s'appliquer aux exponentielles, maintenant 

 un peu moins simples, de la question, subsisteront. Et ils donneront actuel- 

 lement F(A, B L, ]\l, IN) = o, où L, M, N auront désormais, à côté de 



parties réelles, que l'on peut continuer à appeler /, m, n (sans affirmer 

 encore leur identité à celles de mêmes noms pour les milieux transparents 

 primitifs), de très petites parties purement imaginaires 8L, âM, SN, impo- 

 sées, par la présence de SA, SB, . . ., aux coefficients dea7, y, z dans l'expo- 

 nentielle e'ù'-Lx-Mj^-Nzjv'-i jgg expressions l, n, \ symboliques. 



M II est aisé de voir d'ailleurs que S(L, M, N) auront les formules 



f ! 

 — ■ — T — cos(7.', [i'j y'), si / désigne le coefficient d'extinction des ondes 



et a', p', y' les trois angles faits avec les axes par la normale aux plans 

 d'égale amj)litude. 



» II. Les très [)etites variations S(A, B, . . . , L, M, N) étant ainsi des 



