SÉANCE DU 9 MARS I9('3. 585 



proportionnelles 1, [j., v du cas de transparence; et il vient enfin l'équation 

 différentielle cherchée en S(A. B. . . ., L, M, N) : 



(()) -a().'S9 + ;/So, + v'So,) + [j-O-'h +■ l'-'h' -+-^'h■2)-^''0^'^ + ■•■) = "• 



)) IV. Appliquons cette méthode à nos équations du mouvement de 

 l'élher, pour le cas où il y a coïncidence des directions principales des 

 deux parties symétriques des résistances : 



f , C , .- f ; f ïj d / —y 



c , — ■.. . a 



(lo) 





., d\ (h dX, 

 . dx d y dz 



» A part le facteur k-, les polynômes -p, /, '\i, .. ., 'l.,, si nous appelons 

 U, V, W les trois différences /- -+- m- -h n'- — , — ^i auront les expres- 



sions : 



c _^ 



o = U — /-, / = — /w + y y/ — I , ^ z= — In — J\^' - l, 



c J 



(\ i) l^ <rj ^ = — ml — T^ — i , /_,= y — m-, (}/, — — mn -+- ,.\/— i, 



e d , 



(p., = — ni -+- j \ — 1 . 7,j ■= — nm — j y' — r , J'o = VV — //'- . 



» Ces valeurs ne font différer le système ( j) du système (5) que par le 

 sienne de \ — i; d'où il suit que les déterminants partiels V, ij.', v' sont con- 

 jugues à 1, y-, V. Et elles donnent, de plus, à (9) la forme symétrique 



(i-i) 7,VSU-H...— [■X(A'+m[/ + «v') -\-l'(ll + mu.-\- nvy\^L + ...= o. 



» Or, à raison de la qaasi-lransversalùé effective des vibrations, tenant 

 à la petitesse, dans tous les corps, des coefficients de dissyniétrie d, e, f et 

 des différences entre a, b, c, les deux facteurs trinômes l\ -+- mij. -h n^ et 

 11' +■ mij.' -\- ny' sont très faibles. L'équation (12) peut donc, avec une 

 approximation pratiquement très suffisante, se réduire aux trois termes en 

 Su, SV, SVV, variations dont les valeurs sont 



2(/sL+ «iSM+ «m) -h 2 (^, ~, '-^y. 



