SÉANCE DU l6 MARS igoS. 667 



qu'il facilite l'abaissement de la zone de transformation, ensuite de ce qu'il 

 augmente l'intensité de l'écrouissage spécial qui se produit au-dessus de 100°; 

 l'étude de la transformation que cet écrouissage caractérise permettra pro- 

 bablement d'élucider plus complètement le rôle et l'état du carbone dans 

 les aciers. » 



PHYSIQUE MATHÉMATIQUE. — Propagation dans les milieux conducteurs. 

 Note de M. Marcel Brillouin, présentée par M. Mascart. 



« I. L'équation de propagation des forces électriques ou magnétiques 

 dans un milieu conducteur homogène est, comme on sait, 



en prenant pour variable t le temps multiplié par — rr— et pour x, y, z les 



longueurs multipliées par Îîy/Kp. (£2, vitesse de la lumière; K., constante 

 diélectrique; (a perméabilité magnétique; k conductivité). 



» Posons 



r^ = (a,-x,y-h{y-y,y + (z-z,y, 



» On obtient facilement, en partant de résultats connus, l'intégrale de 

 l'équation (i) pour une source ponctuelle de durée finie placée en ic„, y„ z^t 



I f(t-t,-r)+f(t-t, + r) 



(2) $=£-'w=£-' ,_,,_; 



\ '^-^ '^t — tt + r 



où lo désigne la fonction de Bessel J(|(9j); 



*-o~ d^ ~ d^ L' "•" (2)- ^ (2)'(4)' "^•••J- 

 » Lorsque la source est de très courte durée t,, et telle que / f(y)dx, 



étendue à la durée entière t, , soit égale à i ( ' ), on montre facilement que 

 est nul dans l'intervalle àe t — t^ — r -{- z^ k t — t,-{- r — t, ; que $ tend 



2 X 



(') En prenant, par exemple, /(x) =:— sin'it — , o^x^-c,. 



