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M Les deux intégrales W^^, Wb sont valables pour tout l'espace et pour 

 toute époque, clans l'avenir et dans le passé. Si l'on se contentait de les 

 connaître pour l'avenir, t^ o (ou dans le passé /<[o ), la fonction y, on f., 

 n'étant donnée que pour les valeurs positives (ou négatives) de i, on pourrait 

 choisir la détermination de ces fondions pour les valeurs négatives (ou 

 positives) de /, de manière à simplifier l'intégrale additionnelle V^ ou V^. 

 On supprime Y^ en prenant /, impaire; dans V^ on peut seulement sup- 

 primer un des termes g' en prenant/^ impaire, ou g^ en prenant y, paire. 



» V. Doublets. — Ces deux intégrales permettent de former les inté- 

 grales qui conviennent pour un doublet électrique ou magnétique variable. 



' dxdz' ' àydz' ^ dx- ôy- 



pour un doublet électrique orienté suivant l'axe des :;, dont le moment 

 électrique varie suivant une loi connue. 



» (E,, E,, E3, composantes de la force électrique). 



)) Il suffit de remplacer W^^ par Wd, si c'est le débit qui est connu. 



» Les mêmes expressions conviennent pour la force magnétique en 

 fonction du moment magnétique d'un doublet magnétique. 



» Le champ magnétique M,, M,, M, est lié au champ électrique par les 

 équations 



dMi _ ()E3 tJE, 

 K dt ~ dy dz ' 



wi 



avec les unités de temps et de longueur employées dans ces deux commu- 

 nications, 



» Remarque. — Les sources isotropes du n" IV ne sont pas des sources 

 d'électricité. Une source d'électricité unique et arbitraire qui donnerait 

 une force électrique radiale est incompatible avec les équations de Hertz. 

 La force radiale due à une source unique se réduit nécessairement à la 

 forme F(/) -l- e~-'F, (/•) et est nulle, si le champ initial et sa dérivée par 

 rapport au tenips sont nuls. S'il y a deux sources, elles doivent être regar- 

 dées comme formant une chaîne de doublets, qui crée une ligne de dis- 

 continuité dans le milieu conducteur. 



» En supposant ces doublets svnchrones, et de même moment par unité 

 de longueur, on réalisera l'analogue de deux pôles opposés. Mais l'analogie 

 avec les phénomènes d'état permanent n'est pas complète ; par suite de 



