Io34 ' ACADÉMIE DES SCIENCES. 



Nous retombons ainsi sur un système d'égalités déjà discuté dans notre 

 précédente Communication; ces égalités entraînent, comme nous l'avons 



vu, 



§ = o, Ç =^ o, 3c = o. 



Nous ne pouvons donc, au sein du milieu considéré, obsen^er d'onde persistanle 

 qui soit du second ordre par rapport auoc composantes de la vitesse, à moins 

 quelle ne sépare constamment les deux mêmes parties du milieu. 



» La démonstration précédente s'étend sans peine aux oiKies qui sont, 

 par rap])ort aux composantes de la vitesse, d'onlre supérieur à 2 ; si nous 

 en rapprochons les résultats obtenus dans noire précédente Communica- 

 tion, nous pouvons énoncer la proposition extrêmement générale que voici : 



» Au sein d' un milieu vitreux, affecté de viscosité et animé de mouvements 

 quelconques, une onde persistante sépare constamment les deux mêmes parties 

 du milieu. Si une telle onde est d'ordre n (n ll\) par i-apport aux composantes u, 

 V, w de la vitesse, elle est d'ordre (n — i) par rapport à la densité et aux 

 grandeurs 1^ i, T,-. Par rapport à la température T, elle est d'ordre n si le mi- 

 lieu est bon conducteur de la chaleur et d'ordre (n — i) si le milieu est dénué 

 de conductibilité. 



» La condition imposée au milieu, d'être vitreux, introduit dans les for- 

 mules certaines simplifications et certaines symétries; pour établir la pro- 

 position précédente, nous n'avons pas eu à faire usage de ces sim|)lirica- 

 tions ni de ces symétries; nous nous sommes servi seulenient de ce lemme, 

 que la /onction dissipative 4^ est une forme quadratique définie positive 

 des A',, r. ; or, ce lemme est vrai aussi bien pour les milieux cristallisés que 

 pour les milieux vitreux. 



» Donc, la proposition précédente s'applique à tous les milieux visqueux 

 sans exception, qu'ils soient vitreux ou cristallisés, solides ou fluides; elle 

 constitue un tbéorème de Mécanique d'une grande généralité. » 



CHIMIE ORGANIQUE. — Sur quelques propriétés physiques du triméthylcarbinol. 



Note de M. de Forcrand. 



« Les échantillons commerciaux de triméthylcarbinol pur peuvent être 

 amenés facilement au point de fusion de +23°, 7 par des cristallisations 

 successives. Pour l'avoir tout à fait anhydre, il est indispensable de le dis- 

 tiller incomplètement en présence de 5*5 de son poids de sodium. Le point 

 de fusion est alors de + 20°, 45. Il bouta + 82", 8 (corrigé) sous la pression 



