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THERMODYNAMIQUE. — Lois (lu dcplacemciil de l\'(jaUihrc thermodynamique. 

 Noie de M. E. Ariès, présentée par M. Mascart. 



« Considérons un système homogène ou formé de parties homogènes 

 juxtaposées, solides, liquides ou gazeuses. Ce système est soumis, dans 

 toute son étendue, à une température uniforme T; il n'est en relation avec 

 les corps extérieurs que pour échanger avec eux de la chaleur et pour en 

 supporter une pression /?, également uniforme, s'exerçant normalement 

 sur sa superficie. 



» Aux états successifs d'équilibre que prend un pareil système dans une 

 transformation réversible, la composition ainsi que la masse de chacune 

 de ses parties juxtaposées est, en principe, variable, par suite des échanges 

 de matière qui peuvent s'opérer entre ces j^arties, ou des réactions chi- 

 miques qui peuvent s'exécuter dans chacune d'elles. 



» Le potentiel H du système étant exprimé en fonction de la pression et 

 de la température absolue, si l'on prend la thermie comme unité de cha- 

 leur, on a l'équation différentielle bien connue 



£^H = - Sf/T +<'r//>; 

 en posant 



^\^\} - ST +/)»', 



II est, suivant l'expression de Massieu, luie fonction caractéristique du 

 système considéré ilans son ensemble. Toutes les propriétés thermo- 

 élastiques de cet ensemble s'expriment au moven de la fonction H et 

 de ses dérivées partielles. On a, notamment, pour l'entropie S, le vo- 

 lume (' et l'énergie U, 



(0 ^=-^' 



, . ,m 



» Ceci posé, imaginons que le système, d'abord plongé dans un milieu 

 de température T et de pression/), soit, pour un instant, isolé au point de 

 vue thermique, maintenu sous un A'olume invariable, et transporté dans un 

 aulre milieu de tem|)éraliire T' et de pression jï , avec lequel il va se mettre 



