SÉANCE DU 8 .TUIN igoS. 1887 



point, de discontinuité affectant les vitesses et les pressions. Cela étant, 

 les résultats que je vais signaler découlent de ce qui suit : pour des vitesses 

 inférieures à A,,, la pression au sommet résulte de la compression adiaba- 

 tique d'une masse gazeuse partant de l'état initial normal ?„, po.t'o! ^l' 

 contraire, pour des vitesses supérieures à Aq. la pression au sommet résulte 

 de la compression adiabatique d'une ma.'^se gazeuse dont l'état initial P,, 

 p,, p, a été déterminé par le passage à travers la surface de discontinuité. 



» Le Tableau ci-dessous donne : 



» 1" Les pressions en atmosphères qui résulteraient de la compression adiabatique 

 pure d'une masse gazeuse passant de la vitesse l'o à la vitesse zéro; 



» 2° La pression réalisée au sommet de la discontinuité; 



» 3° La pression réalisée au sommet du projectile dans les conditions dont il vient 

 d'être parlé et qui est la plus importante au point de vue de la résistance du fluide 

 au mouvement. 



V. 342. 



Détente adiabatique pure i ,96 



Pression au sommet de l'onde. . 1,07 



Pression au sommet du solide. . i ,96 



» A l'heure actuelle, les vitesses initiales des projectiles varient entre 800"" et 1000"'. 

 On voit, en comparant les chidres des lignes 1 et 3, dans quelle proportion la surface 

 de discontinuité facilite la conservation du mouvement du projectile en formant 

 devant lui une sorte d'écran. 



» De plus, ce phénomène, conforme an principe de l'économie des 

 forces, est tout à fait remarquable au point de vue philosophique. 



» J'ajouterai que M. Vieille a constaté, dans une Communication anté- 

 rieure, que les pressions au sommet de l'onde étaient de l'ordre de gran- 

 deur de celles qui reproduiraient les valeurs expérimentales de la résis- 

 tance de l'air au mouvement des projectiles cylindriques. 



» Je demande encore à montrer, par un exemple, combien est profonde 

 la modification que subit le fluide au passage de la discontinuité. 



» Si l'on considère un solide analogue aux projectiles de l'artillerie, mais dont le 

 cylindre serait indéfiniment allongé, on conçoit qu'après un certain trajet les filets 

 gazeux déviés vers l'avant du solide redeviennent parallèles aux. génératrices du 

 cylindre. Il résulte alors de la formule 



dp^ _ V 

 da, yRa 



qui donne la variation de pression d'un filet à l'autre en fonction du rayon de cour- 



