SÉANCE DU l5 JUIN igoS. l437 



satisfaire à la relation imposée par les lois de la diffraction sur l'axe focal 

 d'une lentille. 



» Par un raisonnement que j'ai publié récemment (^Société de Physique, 

 18 mai igoS), on trouve que l'on doit avoir 



N -_ „, _ N _ „, _ N -/M _ \_ 

 à 5 7 ks'^ 



» D'après les valeurs de N, /?,, «o, n^ déjà citées, trouvées par M. Blon- 

 dlot, les trois valeurs expérimentales du rapport ( — r — ■) sont respective- 

 ment : 



0,107; 0,101; 0,09,3, 



nombres suffisamment concordants si l'on tient compte des erreurs d'expé- 

 riences, d'autant plus notables que la détermination de r porte sur la posi- 

 tion d'un maximum plus éloigné du foyer et, par suite, moins intense et 

 moins marqué. 



» La théorie proposée est donc satisfaite et il est permis de regarder les 

 rayons N de l'expérience discutée ici comme formés d'une seule bande 

 spectrale plus ou moins étroite, correspondant à l'indice moyen N = 2,942 

 et à une longueur d'onde \ que je vais maintenant calculer. 



» 3. Longueur d'onde des rayons ^ dans l'air. — Le rapport 

 étant égal à 0,10, il s'ensuit que : 



10 



» La distance focale cpj, de la lentille de quartz étant SS*^"" pour la lumière 

 jaune et l'indice du quartz pour celte lumière étant n^=^ i,54, on a 



I 



(/îu— i)(pi,= o,54.H3'' 



» Le diamètre is de la lentille n'est pas indiqué par [M. Blondlot. Il 

 paraît devoir être voisin de 4""- Avec ce nombre, on trouve 



valeur presque quadruple de o"'°,o6 qui représente la longueur des plus 

 longues ondes infra-rouges, découvertes par Rubens. On aura la valeur 

 de >. à j;; près quand on connaîtra la valeur exacte du diamètre as de la 

 lentille. » 



