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au-rlessus d'un plan horizontal (\\e de repère, y est constante. Donc, l'écoii- 

 lemenl "ènrral se fait, parlotil , normalement à la famille de surfaces qui a 

 pour équation o = const. 



)) II. Dès lors, les denx premières lois de Hagen-Poiseuille donnent, 

 comme on sait, pour le volume liquide débité dans l'unilé de temps par 

 l'unité d'aire de ces surfaces, en sens inverse de leur normale d^ tirée en 

 allant vers les charges o croissantes, le produit, K^. , d'un certain coeffi- 

 cient spécifique R, d'autant plus petit que la couche perméable est plus 

 compacte, par le paramètre différentiel du premier ordre ^ de la charge (p. 



Par suite, à travers l'unité d'aire d'un élément plan de direction quel- 

 conque, dont la normale dn fait un angle donné y avec d^, unilé d'aire 

 coupant les filets fluides qui traversent sa projection cosy sur une surface 

 contiguë (p = const., le flux F de trans[)iralion sera fourni par ces fdels 



interceptés et aura la valeur K^cosy. 



» Faisons-y figurer, au lieu de l'espacement normal rfN de deux surfaces 

 voisines d'égale charge, son expression, dn cosy, en fonction de leur espn- 

 cement, dn, estimé suivant la normale même à l'élément plan; et la for- 

 mule générale des flux de transpiration, spécifiée ensuite pour les trois 

 éléments plans principaux (ou perpendiculaires respectivement aux x, 

 y, 3), sera 



^ ' dn -^ dx > dy dz 



» III. Cela posé, n'attribuons que de petites pentes tant au sous-sol 

 imperméable, qu'à la surface supérieure, libre, de la nappe d'eau infiltrée 

 dans le sol perméable, nappe d'une épaisseur généralement faible, compa- 

 rativement à ses dimensions horizontales. Comme, par suite de cette ftiible 

 épaisseur, le courant aura une direction à peu près commune, sur chaque 

 verticale, depuis le fond jusqu'à la surface, les filets fluides seront, partout, 

 presque horizontaux comme ceux qui glissent sur le sous-sol, et les surfaces 

 d'égale charge <p, auxquelles ils sont normaux, se confondront sensible- 

 ment avec des cylindres à génératrices verticales. La charge cp, en (x, y, z) 

 et à l'époque t, différera donc très peu de ce qu'elle est, en même temps, 

 au point mouillé le plus haut tie la verticale menée par {x, y, z). Or, en ce 

 point mouillé le plus haut, où '^ s'annule (abstraction faite de la pression 

 atmosphérique constante), (p se réduit à l'altitude é. Nous y appellerons 



