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pour composantes 



l'^r/S == ( N,7. + T, [i + T^y) r/S. 

 !',r/> = (T, a + N,/i + T., y) dS, 

 \\ ris = ( T,, X 4- T„„;-i + N,y) r/S. 



)) Imaginons que l'on impose aux quanlilés a^j des variations infiniment 

 petites arbitraires Sa,^; que l'on impose en même temps à la température ï 

 la variation ST, la même en tous les points du milieu; nous dirons que 

 nous imposons au milieu one perturbation homogène. Après cette perturba- 

 tion, le milieu est encore maintenu en équilibre par des actions purement 

 siiiierficielles; l'élémfînt r/S, devenu r/S', supporte une force dont les 

 composantes sont V'^dS', V'^dS', V'.dS'. Les différences 



P; r/S' - P., f/S = r/S ^ P^, P; r/S' - P,. r/S = r/S S [',. , 



P;r/S'- P,.r/S = r/SSi^. 



sont ce que nous nommerons les actions perturbatrices ; le travail perturba- 

 teur relatif à la perturbation considéré est 



r/p =f{h^Jl + SP^ S-r] + SP,S!:) r/S. 



Si, durant la perturbation définie par les ^(J/j, la température T est main- 

 tenue invariable (dT = o), le travail perturbateur est isothermique; sa 

 valeur est dj^,. Si, au contraire, âT est lié aux mêmes valeurs de §r^,•y par 

 une relation telle que l'entropie du système ne change pas, le travail per- 

 turbateur est isentropique ; sa valeur est r/yC. 



» Gartiant les notations de notre denuère Communication, supposons 

 que l'on prenne 



r, étant une quantité infiniment petite indépendante de a, b, c; les quan- 

 tités F et F + Q", premiers membres des quadriques qui servent à déter- 

 miner les perturbations qu'une onde peut propager et les vitesses avec 

 lesquelles se fait cette propagMtion, ont pour valeurs respeclives 



F = r,-r/,e, !■' 4- Q- = -n^t/yG. 



