SÉANCE DU 29 JUIN IQoS. l645 



n'avons pu encore en déterminer soigneusement assez de points pour en donner la 

 forme mathématique. 



» L'antenne est formée par un câble à lumière de 5""" de diamètre, isolé à la gutta, 

 suspendu dans le laboratoire. Nous avons vérifié que sa période d'oscillation était peu 

 dépendante de sa situation par rapport aux murs ou au sol. Nous avons ainsi obtenu 

 les chillVes suivants : 



Antenne de 90'" 600000 à la seconde 



)i 56'" 1 000000 » 



i> Pour les antennes plus courtes, nous avons eu des résultats paradoxaux dus peut- 

 être à ce que nos appareils eux-mêmes faussent les phénomènes. 



» L'antenne de 90" donne une longueur d'onde de 5oo™, alors que, par la théorie 

 admise, on en attend une de 36o. L'antenne de 56™ donne une longueur d'onde de 

 Soo" au lieu de 240" attendus. Cela tient probablement à l'existence de la perturba- 

 lion aux extrémités, bien connue dans les phénomènes de Hertz. Ces résultats sont 

 indépendants de la longueur d'étincelle. 



» Dans ces expériences, l'électrodynamomètre présente des déviations 

 dissymétriques par rapport au zéro quand on inverse le courant dans les 

 lames fixes. Le point moyen ne change pas soit en changeant ses connexions 

 avec l'antenne, soit en changeant la polarité de celle-ci, ou en changeant le 

 sens du courant dans la lame mobile. 



» Cette dissymélrie n'est donc due ni à une action électrodynamique, 

 ni à une action électromagnétique; elle est due à la différence de potentiel 

 de marche entre les lames fixes et le point de la lame mobile sur lequel 

 elles agissent; en eïïét, à cause de la dissymétrie inévitable de l'appareil, 

 celui-ci fonctionne comme éleclromèlre idiostatique. Nous avons vérifié le 

 fait et étalonné l'appareil fonctionnant dans ces conditions au moyen d'un 

 transformateur à 170 volts; nous avons alors pu comparer la valeur de cet 

 effet pour des décharges de même fréquence et de même intensité, c'est- 

 à-dire donnant respectivement les mêmes déviations à l'électrodynamo- 

 mètre et au calorimètre. Dans ces conditions, nous avons vu que pour une 

 intensité efficace de 0,7 ampère et une fréquence de 1200000 environ, 

 la différence de potentiel de marche le long du fil de cuivre de i"',6o de 

 long el de 2°"" de diamètre qui établit les connexions entre les lames de 

 l'électrodynamomètre était de i5o volts environ pour le circuit de dé- 

 charge du condensateur, de 4oo volts environ pour l'antenne. 



» Nous avons ensuite vérifié la loi suivante : 



» Malgré la variation considérable du coui ant le long de l'antenne, cette 

 différence de potentiel est sensiblement constante tout le long de l'antenne; 

 donc la répartition des potentiels le long de V antenne est sensiblement linéaire, 

 au moins sur les trois quarts de l'antenne. 



