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» Dans le cas de décharge de condensateur, les lois ordinaires de l'in- 

 duction lente sont a|)plicables, la force électrique est tangenlielle comme 

 le montre le fait que les circuits ne se couvrent jamais d'aigrettes et celui 

 que les périodes calculées par la formule de Thomson sont exactes; au con- 

 traire, dans le cas de viijrations excitées dans un fd, il va des nœuds et des 

 ventres d'intensité et de potentiel, la force électrique est normale au conduc- 

 teur, comme l'a montré Gutton, comme on le voit par l'expérience simple 

 de la formation des aigrettes. Dans ces conditions, il y a aussi un rayonne- 

 ment considérable d'énergie. L'énergie correspondant à la différence de 

 potentiel (]ue nous venons de défmir est cerlainement l'origine de ce 

 rayonnement, on peut appeler celle-ci force èleclromolrice de rayonnemenl. 

 Elle dépend de l'intensité du courant suivant une loi complexe que nous 

 étudions en ce moment. « 



ÉLECTRICITÉ. — Cohésion (Uélectrique des gaz et température. 

 Note de M. E. Bouty, présentée par M. Lippmann. 



» l'our étudier la variation de la cohésion diélectrique des gaz avec la 

 température, j'ai employé une étuve électrique dans laquelle sont contenus 

 le condensateur et le ballon à gaz raréfié placé entre ses plateaux. 



» 1. Le robinet du ballon étant fermé et, par conséquent, la masse de 

 gaz contenue dans l'appareil étant constante, on trouve que, aux pressions 

 supérieures à quelques millimètres de mercure, le champ critique demeure 

 invariable pour toute température inférieure à 190°. Voici quelques 

 exemples : 



Air. 



TciiipcraUire. 

 o 

 20,5 



20,5 



63,5 



8i,o 

 127,5 

 .44.5 

 ■ 64,5 

 167,5 



Moyenne. . . 2075 



