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qui passe jusqu'à ce que la résistance atteigne 23 millimètres d'air. 



Kelativement à ces résultats^ on ne doit pas oublier que la 

 résistance se compose ici d'une partie croissante, due à l'air, et 

 d'une partie constante, due au papier (en négligeant la résistance 

 habituelle, celle du fil conducteur). 



Les décharges qu'on obtient en introduisant cette résistance res- 

 semblent parfaitement aux décharges ordinaires, pour ce qui con- 

 cerne les interruptions, le nombre des étincelles, etc. 



Lorsque le micromètre à étincelles est placé entre b et le cylin- 

 dre, on n'observe d'abord aucune différence , mais , avec une résis- 

 tance plus grande, on conserve la décharge unipolaire constante 

 de a (v. plus loin), ce qui était à prévoir. 



La décharge de fermeture, qui, sur ce papier vélin, 

 avec une distance microraétrique = 0, dure pendant trois vibra- 

 tions, est déjà entièrement supprimée par une résistance de 



2 millimètres. Avec 1 millimètre de résistance j'obtenais encore, 

 parfois, une étincelle unique. C'est là une différence capitale avec 

 la décharge d'ouverture, qui est en état de vaincre une résistance 

 d'air de 22 millimètres. 



Mais il ne suffit pas d'avoir reconnu le fait de la prompte 

 cessation des décharges de fermeture, il faut encore voir quelles 

 sont les étincelles qui disparaissent les premières, afin d'en tirer 

 des conclusions relativement à la marche du phénomène. 



A cet effet, portons le micromètre à étincelles à des distances 

 plus petites que 1 et expérimentons sur le papier à fleurs. Avec 



3 éléments de Grove on obtient alors les résultats suivants: 



Décharges d'ouverture. Décharges de fermeture. 

 Distance 



des pointes. Durée. ^ Retard. 



millim. 8 Va vibrât. 1/20 vibrât. 



14. // 41/2 " 1/20 " 



2/4 // 4 // 1/20 /' 



^ I ', " 4' // 1/20 " " — 



'^ / 4 // 3 // ^ 1 2 " " 



De ces expériences et de beaucoup d'autres il résulte donc 

 que la décharge de fermeture, longue de une vibration, qui se 



