20 V. A. JULIUS. 



Or on a: 



De sorte que (5) devient 



dV 

 D'une manière entièrement analogue, eu posant x ^ z et U = v '> 



f'// 



ou aura : 



z J àiJ dn J cz 01/ 



^jj eu J cz oif 



de manière qu'il vient pour un système de conducteurs: 



Aij'^i 





On obtient encore deux équations analogues en z, ,r et en iv, //. 



•3. Il n'est pas difficile de donner des équations (4) et (G) une inter- 

 prétation simple. 



Supposons qu'en un point de la surface d'un conducteur la 



densité soit y,. La charge de l'élément dS est poussée dans le sens 



27r 

 de la normale avec une force -j- vr'dS, représentant par /• la constante 



diélectrique du milieu environnant. Nous devrons admettre que la 



charge adhère au conducteur; si ce dernier est un corps solide^ nous 



pouvons nous représenter que la force agit sur l'élément de surface du 



conducteur, et chercher alors, suivant les lois de la mécanique, la force 



et le couple résultants. 



Comme nous supposons toujours la normale dirigée vers l'extérieur de 



l'espace d'intégration, par suite, relativement au conducteur, vers Tinté- 



/• àV 

 rieur, nous avons y, = -r- \ — • Sui)posons (lue tous les coiulucteurs 



