2i V. A. JULIUS. 



sup])osée si grande en comparaison de lenvs dimensions, que le cliamp 

 auquel U donne naissance alentour de F, ainsi que le champ produit 

 par F alentour de Q,, peuvent être considérés comme d'intensité con- 

 stante. 



Nous prenons comme origine des coordonnées le centre du conduc- 

 teur P; comme direction positive de Taxe des ic la direction du champ 

 ahmtour de P; et soit a l'intensité du champ. Le conducteur Q se trouve 

 alors quelque part sur l'axe négatif; soit /; l'intensité du champ alen- 

 tour de Q; la direction de ce champ coïncidera avec celle de Taxe 

 négatif des a-. 



Nous aurons, en vertu des équ. (4) : 



^ ^ 'lS-\- :,- ^ dS = 0, etc. 

 p Q 



et en vertu des équ. (6); 



De ce que nous avons démontré pour un conducteur sphéri([ue, il 

 résulte (|ue i)()ur le conducteur Q de forme arbitrairement choisie, ou a: 



1 



8 



TJ ex Cil J O^ C/l J CZ VU 



Q <J L> 



n (J 



(^-, — !/^) ^dS= 0. 



(J 



Comme a/ip = hho, l'action subie par (i est ramenée à une force 

 unique dans la direction du champ enveloppant U, égale au produit 

 de la charge et de Tintensité du cham]). 



Cependant ceci ne détermine pas encore, dans le cas d'un conducteur 

 arbitrairement choisi, la droite suivant laquelle la force agit. Comme nous 

 avons supposé la distance entre les conducteurs P et Q si grande que ■ 

 le chamj) produit par P alentour de Q peut être considéré comme con- 



