26 V. A, JULIUS. 



Les équ. (11) déterminent /3 et y, et l'on connaît donc également la 

 droite suivant laquelle la force résultante agit sur le conducteur. 

 Cependant ^ et C ue sauraient être calculés, sans connaître soit la den- 

 sité en un point quelconque du conducteur Q soit le potentiel dans 

 le voisinage de Q,. Mais il est clair qu'en général le centre de la masse 

 de Q, ne se trouvera pas sur cette droite et que Q., s'il est absolument 

 mobile, acquerra un mouvement non seulement de progression, mais en 

 outre de rotation. 



7. Dans la théorie de Lorentz '), la somme des composantes suivant 

 les axes, sollicitant un système électrique, est donnée par 



47r A^ I ijj- pdr 4"7r A-j ij/y pdr 4<7r A- l\3z P dr 



et la somme des moments ])ar rapport aux axes par 



4<7r A^l{^/h: — ^ b// ) p (Ir etc. , 



où A représente la vitesse de la lumière et ti le déplacement diélectrique, 

 tandis que l'on a encore 



Dw.\j = p Rof.tj = (). 



On peut étendre l'intégration à toutes les parties de l'espace limité par 

 une surface spliérique à rayon intinement grand, parce qu'en chaque ])oint 

 qui n'appartient pas au système électrique, on a p = 0. Aussi aura-t-on 



= / b^j: eos {n ,v) -f- b.r tu <'os (m. y) + ij,,; tl,- cas {u .:) dS — 



fr. f^b. , . ^b.r , . f^b, 1 , 



L'intégrale relative à la surface est nulle, parce qu'à distance infinement 



grande b = 0, Or, comme Rut b = 0, on a-r^'=--^ -^^ '^ et 



c»// dd> n~ f'.r 



') H. A. LoRKNTz, Versuch eiiier Théorie der electrischen und opfischen 

 Erscheinungen in bewegten Korpern, Leiden 1895. 



