suii l'action suhie par un conducteuu^ ktc. 27 



Mais cette intégrale aussi est nulle, de manière que 

 D'ailleurs 



= -l /|.y [b-x. + b^, + bl-] ^^T-/b, b. ^/T 



= —j\3>jiizdr. 



On trouve de même j ctîi/pdr = — I b: b/y^'^'î" de telle sorte que 



\{//t}: — -bii) pdr = 0, etc. 



Le système entier, considéré comme un solide, subit donc, suivant la 

 théorie de Lokentz, et comme il était à prévoir, une force nulle. 



S. Si l'on fait passer un corps éiectrisé Q dans un cliaraj) d'intensité 

 constante, on peut considérer le déplacement diélectrique b comme la 

 soin me du déplacement diélectrique b' provoqué par Q et du déplacement 

 diélectrique constant b"- Si la direction du déplacement diélectrique 

 constant b" coïncide avec la direction de l'axe des ai, on a 



ti';,, = const. b",7 = f> b"r = 



de manière que dans Tintérieur du corj)s Q on a p = /)/v (b'H- b") = D/où'. 



