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Daraus diirfte mau aber niclit etwa scliliessen^ dass die Beziehung (78) 

 aucli die Aenderang des specifischen Yolumens eines Losuiigsmittels 

 durcli den dariu gelossten Stoff ausdriickeu miisste. Die Identitat der 

 Gleicliungeu (80) und (69) weist nur darauf liiii^ dass die Dampfspau- 

 nung eiues Losuiigsmittels auf dieselbe Weise durcli deu gelosteii Stotf 

 geandert wird^ wie die DamjDfspanuung eiuev diircli eiuen iiegativen 

 Druck elastiscli deforniirten Pliissigkeit; was aber die Frage betrifft, 

 auf welche Weise die Diclitigkeit des Losuiigsmittels dabei sicb andeTt, 

 so lasst die envalmte Ideutitiit die Autwort darauf beliebio- ausfalleu. 



Dui'cli eiiie passende Abauderuug des vorlier betrachteteu Kreispro- 

 . cesses kaiiu mau die Spauuuug der aus eiuer Lcisuug sicli eutwickeludeu 

 Dampfes aucli fur deu Fall ermittelii^ wo ausser dem osmotisclien Drucke 

 eiue iiussere Druckkraft auf die TrenuuugsoberHiiclie der Elûssigkeit 

 wirkt. 



lu seineiu ersteu Stadium vevlaufe der ueue Kreisprocess auf dieselbe 

 Weise^ wie der vorige. Die eutspreclieude Arbeit dlJ^ wird alsdanu 

 durcli deu Ausdruck (17) gegebeu. 



Das zweite Stadium lasse mau^ iu Vergleicli mit dem des vorigeu 

 Processes, dadurcli abgeiiudert werdeu, dass- mau die yoiu Raume Vq 

 abgesouderte Losuug allmahlig uuter der Wirkiug eines Drucks /J -f- tî" 

 herabfiihrt. Die entsprecheude Arbeit der elastisclieu Kriifte lasst sich 

 dabei folgendermasseu ausdriickeu : 



L, = 1;^ [(n -tp, -I- q,f — {tt +pY^ [m + .A//) 



+ (n +7^0 + .yj { ^» ^(^-n^)^^^''- (81) 



Wabreud nuu weiter eiue Dampfmeuge d'/. = dm aus der Losuug 

 verdarapft, lasse mau deu Druck - uur auf die Trenuuugsobertlacbe der 

 PHissigkeit M'irkeu. Die eutsprecbeude Arbeit ergiebt sich gleicb 



dL,=pd{[j.,) + {77 +7>) diUT"), (82) 



wobei 



7" = ^ + ^(y,^ _;-_^4r/,v. + du = 0, (83) 



