ÙBEll DIE VON EINEM ELLIPTISCH SOHWINGENDEN ION, U. S, W. 165 



Aimalime geinacht werdeu. Die eiuzige Voraussetzung, von der wir 

 ausgelieii, ist, dass das iiii Yakimm befindliclie Ion, mit eiueni anderen 

 rulienden Ion von gleielier und entgegeugesetzter Ladimg zu eineni 

 Molekûl vereinigt, sclmelle Scliwingungen ausfiihrt und daher. in jedein 

 Augeublick mit jenem zusainrnen einen elektrisclien Dijiol vorstellt, 

 von schnell wechselndem Moment, und dass die Dimensionen dièses 

 Dipols bestandig klein sind gegen die Liinge der von ilim in das Yakunm 

 ausgesendeten Welle, oder, fiir unperiodisclie Vovgiinge, gegen diejenige 

 Liinge, welche erlialten wird, wenn man die Eortpflanzungsgescliwin- 

 digkeit des Lichtes im Vakuum dividirt durcli die „verliilltnissmiissige 



. . . l (^X , . 



Geschwindio'keit" — ^^^ der Schwine-ungcn des Ions, wobei A" ii'ffend 



eine Scliwingungscompouente bedeutet. Nur unter dieser Voraussetzung 

 ist niinilicli der elektrisclie Zustand des Molekiils durcli sein elidctrisclies 

 Moment als vollkommen bestimmt anzuselien, da soust die elektrisclie 

 Kraft eine merkliclie Zeit brauchen wiirde, um sich von einer Stelle 

 des Molekiils zu einer anderen fortzupflauzen, und nur unter dieser. 

 Yoraussetzung kann man die elektrisclien Yorgiinge im umgebenden 

 Felde immer in bestimmtem Sinne in eine „primiire", von Ausseii auf 

 das Ion fallende und dasselbe erregende, und in eine „sekundiire'", vom 

 Ion als Centrum ausgeliende Welle zerlegen, ebenso wie ancli nur danu 

 die gesammte vorliaudene Energie sich zerlegen lasst in einen Theil, 

 der von dem augenblicklichen Scliwingungszustand des Ions abliiingt, 

 und den wir die Scliwingungsenergie des Ions neimen wollen, und in 

 einen anderen Tlieil, den wir die Energie des umgebenden Eeldes nennen, 

 Wir wollen uns zuiiiiclist mit der „sekundiiren", vom scliwiugenden 

 Ion ausgeliendeu Welle bescliilftigeu, iudem wir etwa annebmeu, dass 

 gar keine erregende Welle vorhanden ist und nur einfaches Abkliugen 

 stattfindet. Es handelt sich dann um die Berechnung der von dem 

 schwingenden Ion emittirten Energie. Sei der Yektor, welcher das 

 elektrische Moment des im Anfaugspunkt der Coordinaten betindlichen 

 Dipols darstellt, mit m bezeichnet ') ; dann ist die von dem Molekiil 



*) Die Bezeiclmungen schliessen sich ganz denen von H. A. Lorentz in seinem 

 „ Versucli einer Théorie der elektrischen und optisclien Erscheinungen in bewegten 

 Korpern" an, mit der alleinigen Ausnalime, dass icli hier, nm den Zusammenhang 

 mit meinen friiheren Arbeiten aufrecht zu erhalten, das elektrostatische Maass- 

 system benutze. 



