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oder kûrzer gescliriebcu : ') 



dt 



4t 





Hier konnen m nncl m,-, statt als Funktioiien von f. — —, als Tunk- 



tionen von / allein angeseheu werden, da nach der A'^oranssetzuug r 

 kleiu ist gegen die Wellenliinge. Dies Ilesnltat liisst sicli folgender- 

 massen in Worte fassen : 



Die von einem elektrisclien Dipol mit dein veriuiderliclien Moment 

 nt nach irgend einer Richtung r emittirte Energie ist proportional dem 

 Quadrate der senkreclit zu r genommenen Componente des Vektors m. 

 Da ferner m durcli das Prodnkt der unveriinderlichen Ladung des 

 l)ewegliclien Ions und seiner Entfernung von dem entgegengesetzt 

 geladenen als ruhend angenommenen Ion gegeben ist^ so wird die Aus- 

 stralilung in der B-iclitung r bedingt durcli die senkreclit zu r genora- 

 mene Componente der Beschleunigung des bewegliclien Ions. 



Znr Berechnung der Gesammt-Emission setzen wir den Winkel, 

 welchen die liiclitung des Yektors m mit r bildet, gleicli ^, und 



Dann folgt fiir die ganze in der Zeit t/l voin scliwingenden Ion 

 emittirte Energie : 



Trr'JJ 



2 df- ■■ 

 si II S" d^ d:p m 2 s m 2 S- = - -—- m^ 







= |y^(ml.+ m\ + m2,) (5) 



Die nach allen Eiclitungen emittirte Energie setzt sicli also additiv 

 zusammcn ans den von den drei lineai'en Sclnvingungen m.,., m,,, m.- 

 emittirten Energieen. 



Vorsteliendes Résultat wird sich jedcnfalls nocli leichter ableiten 



') m bedeutet nicht den zweiten Differentialquotieiiten der Grusse des Vektors 

 111, sondern die Grosse des Vektors, welclier die Componeiiten lll.r,lll)/,lll: besitzt. 

 CH. a. Lorentz, 1. c. p. 10). 



