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nur verhultuissmiissig langsam^ erst iiacli Ablauf einer grossen Anzahl 

 von Scliwingmigeu, merklich gelteud. Selieu Avir zuniiclist von diesen 

 Einfliisseu gauz ab^ so ist die Energie des scliwingendeii Ions constant 

 zu setzen. Der Ausdrnck derselben liât in dem betracliteten Ealle die 

 einfache Eorm : 



l K (ml, + m^, -h m^,) + J Z (m^., + m^, + m\) 



wobei K nnd Ij Constante. Die Bewegnngsgleichungen des schwingen- 

 den lons^ olme Dampfnng nnd oline Erregung, sind dann : 



A'm.,,-f ^^"U = 0, 



Die Schwingungsdaner bethlgt : 



ï'=2V4 



Ziehen wir iiun die durch Energie-Emission vcrursachte Dilmpfnng 

 in Betraclit. Die Dilni])fnng bedingt in der Schwingungsgleicliung ein 

 Zusatzgliedj so dass dieselbe lautet: 



K m, , + L m,., -{-Mm^. = 0, ( 7 ) 



Das letzte Glied entspriclit der Dampfnng nnd ist bei angenidierter 

 Periodicitilt klein gegen jedes der beiden ersten. Der Wertli der jjositiven 

 Constanten M ergiebt sicli durch folgende Reclmung. Die in der Zeit 

 7' einer Schwingung verlorene Schwingungs-Euergie betriigt : 



K L ■ . -1 f + r 



t + T 



= — j{K nu m^. + . . . + i/ m.,, m.,. + . 



nnd nacb (7) : 



t+ T 



--JM{m\, + ...)di 



