SL'U lA THEORIE EEEGTUODYNAMIQUE DE HE]>MHOLTZ ET LA 

 THÉORIE ÉLEC'lllOMAGNÉTIQUE DE LA LUMIÈRE 



P. DU HEM. 



Daus notre euseiguemeut, cloimé à la l'acuité des Sciences de Bor- 

 deaux en l'année scolaire 1899 — 1900^ nous avons essayé de montrer que 

 la théorie électrodjnamique de Helmholt/.^ complétée eu un point, donne 

 une théorie électromagnétique de la lumière pleinement satisfaisante; 

 nous lions proj)Osous d'indiquer brièvement ici les résultats obtenus, en 

 remettant les démonstrations et les calculs à un mémoire plus étendu 

 (jui sera ultérieurement publié. 



Hi'iLMUOLTZ a écrit toutes ses formules dans le système électrostatique 

 d'unités; ce -choix a de graves inconvénients pour la discussion des ré- 

 sultats obtenus; aussi écrirons nous nos équations dans un système 

 arbitraire d'unités. 



Deux charges électriques q et (l^, placées à la distance r, dans un 



milieu impolarisable, se repoussent avec une force s —,,-, oii s est un 



coefficient positif. Ce coefficient est pris égal à 1 par Helmholtz. 



Nous désignerons pari'' le coefficient de polarisation diélectrique d'une 

 substance; s F correspondra donc à ce que Helmholtz désigne par s. 

 Le ])ouvoir inducteur spécifique de la substance considérée sera 



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