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Le coefficient d'aimantatiou sera désigné par f, en sorte que la per- 

 méabilité magnétique sera 



1^' = 1 + 4 tt/. 



Le coefficient des actions électrodjnamiques sera désigné par à^; il 

 sera lié au coefficient A^ employé par Helmholtz par la relation — = Â"-. 



£ 



La constante K aura le même sens que dans les écrits de Helmholtz. 

 Si Ton suppose les observations faites au sein d'un milieu susceptible 

 de polarisation diélectrique^ maù iucapahh d< polar ÏHailon 7uagnéti(pie, 

 le rapport entre le coefficient des actions électrostatiques et le coefficient 

 des actions électromagnétiques a pour valeur 



(1) 



a'(l+4;r570 



// ni/ a aucune for iimle simple donnant la valeur de ce rapport si le 

 milieti est susceptible de polarisation magnétique; si le milieu est très 

 faiblement magnétique ou peut regarder la formule précédente comme 

 approximativement exacte; il revient au même, dans ce cas de regar- 

 der comme approximativement exacte la formule 



{\tns) 



,2 — 



t2(l-f 4;rfi^Ml+4^/) 



Dans un diélectrique non conducteur, les flux de déplacement longi- 

 tudinaux se propagent avec une vitesse 



:'^) ^-}V' 



'^TTSF 



Les flux déplacement transversaux se propagent avec une vitesse 

 (3) T= ^ 



V' 4 7r.A'(l + 4 7r/) 



Ces formules sont celles qu'a données Helmholtz. 



Soit /' la vitesse de la lumière dans l'éther du vide, milieu que nous 



