SUR LA. THÉORIE P^LECTRODYNAMIQUE DE HELMHOLTZ, ETC. 229 



désignerons par l'indice 0. \] pxpénence montre que Ton a_, exactement 

 n approximativenien t, 



(4) V=v,. 



D'autre part^ la, possibilité d'une théorie électromagnétique de la 

 lumière est subordonnée à Thypotlièse suivante: 



Première loi de Maxwell. Dans Véther du vide, les Jiux de dépla- 

 cement transversaux se projjageut avec la vitesse métne de la lumière: 



(5) T, = r. 



Les égalités {^b'/s), (3), (4) et (5) ne sont pas rigoureusement compa- 

 tibles, car elles entraîneraient l'égalité absurde 



1 



l+47rf7^; 47r/V 



Mais elles deviennent approximativement compatibles si l'on admet, 

 comme IIelmholtz Ta indiqué, que le produit s I\, qui est indépendant 

 des unités ado])tées, a une valeiir 'Jiannriqne extrénem,e'iit grande ; \iO\u 

 des raisons historiques qu'il serait tro]) long de développer ici, nous 

 désignerons cette proposition sous le nom à' hypothèse de Faraday et de 

 Mossotti, et nous la représenterons symboliquement par l'égalité 



(6) sF,=c^^. 



1 + 4 TT f i'' 



La mesure du rapport - — ; — ~ est accessible à l'expérience: i)our 



^ ^ 1 + 4 TT f i^ 



tous les corps connus, la valeur de ce rapport est comprise entre 1 

 (éther du vide) et 64 (eau). Donc, p)Owr tous les corps diélectriques, le 

 [iroduit s F a une valeur numérique très grande, ou, sjjmboliqiienienl, 



{Uis) sF=oi. 



L'égalité (3) donne alors la deuxième loi de Maxwell: 



Si \ et 'i sont deux diélectriques quelconques, on a exactem.ent ou appro- 

 ximativement: 



T, __ V\\ + 4^£jg (1 + 4.7rf \) ^ Vj\j^ 

 'l\ 1/(1 + 4 T f i^'2 ) ( 1 + 4 tt/J Vi\ y,; 



