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Les égalités {Ibis) et (3) donnent alors aussi cette proposition : 



On a, dans tous les milieux diélectriques, V égalité, exacte ou approchée, 



(8) T=v. 



Tout ce qui précède est conforme à ce qu'a écrit Helmholtz. 



Helmholtz a laissé indéterminée la valeur de K. Il a remarqué 



seulement que si la valeur de a~ KF demeure finie, tandis que la valeur 



de s F est très grande, L devient infini et les diélectriques ne ])euvent 



être le siège de flux de déplacement longitudinaux, ce qui s'accorde 



avec les idées de Maxwell. C'est ce point que nous allons modifier. Nous 



s 

 allons donner de Â' une détermination selon laquelle le raj)port-2-^ 



est fini. 



Dans un corps conducteur, de conductibilité p, les flux de conduction 

 longitudinaux dépendent de l'équation aux dérivées partielles de la 

 conductibilité calorifique; pour ces flux, il ne saurait être question de 

 vitesse de propagation. Les flux longitudinaux dépendent de l'équation 



^ ' érra-^Kot a^ k àtA 



Le théorème d'HuGOXiOT montre que, pour ces flux, il ne peut être 

 question de vitesse de propagation. Mais Téquation (9) peut s'écrire 



[ 



(^^-) ^n+^^^°^^^ 



?2 



Les égalités (1) et (4) donnent 



4 7r «^ 



r,1 



Pour le mercure, pour lequel p a la plus grande valeur, on trouve 



éira^ r- 



