SUR LA THÉORIE ELECl'llODYNAMIQtlE DE HELMHOLTZ, ETC. 231 



P 

 4 TT (Z 



Comme {l -\- i< tt s J'\^) a une très grande valeur, on voit que 



est extrnordinairement petit et récjuation {dù/s) devient sensiblement 



ct2 

 ^— A0— .r^ = U, 



c'est à dire ce que serait l'cciuation (D) si l'on posait p = 0. 



Dafis tons les corjis conducteurs, les jlux longitudinaux se propagent 

 sensihleimnt comme dans un conducteur parfait, avec la vitesse 



(10) N=- 1/ _i_. 



Nous interpréterons les expériences de M. Blondlot sur la vitesse 

 de propagation de l'électricité le long d'une ligne télégraphique comme 

 établissant la loi suivante : 



La vitesse de propagation des jlux longitudinaux dans un conducteur 

 est égale a la vitesse de la lumière dans le vide: 



(11) N= r. 



Les égalités [Ihis), (4), (10) et (11) donnent alors l'expression sui- 

 vante de la constante A'; 



(12) A=(l + é7r./;)(l + 4^/„). 



]ja constante K de Helmholtz est le produit du pouvoir inducteur 

 spécifique de V éther par sa jjermJabilité magnétique. 



D'autre part, en vertu de l'hypothèse de Faraday et de Mossotti, 

 l'égalité (2) devient 



(13) L = ^/'_1^=N. 



a V A 



Dans tous les diélectriques^ la vitesse de propagation de h jlux longitu- 

 dinaux est égale a la vitesse de la lumière dans le vide. 



