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Pour voir si la théorie précédeute est compatible avec la théorie 

 électromagnétique de la lumière, il importe de traiter le problème de 

 la réflexion et de la réfraction des ondes électromagnétiques planes à la 

 surface de séparation de deux milieux diélectriques. Par des décompo- 

 sitions simples, le cas général se ramène aux trois cas particuliers 

 que voici : 



1^ Cas. — Le champ électrique incident est longitudinal.. 



I est le milieu oii se propage l'onde incidente, 2 Tautre milieu. 



II se produit simplement une onde réfléchie longitudinale et une 

 onde réfractée longitudinale. 



Si i, s, (T, sont les angles d'incidence, de réflexion, de réfraction, ou a 



Siii i Siu s S'm cr 



(14) 



L, L, 



Si les vecteurs électriques sont portés respectivement suivant les 

 directions de propagation corres^^ondantes, les vecteurs réfléchi et ré- 

 fracté ont même phase que le vecteur incident. 



Si ^1, A\, Â.^ sont les amplitudes respectives des vecteurs incident, 

 réfléchi, réfracté, on a 



15 



, ( 1 -f- 4 îT f T'^ ) cos i fi'm fj — ( 1 -[- 4 TT f i'\) eos a sin i 



' ' ( 1 -j- 4 ;r f -Fj ) cos i sin tr -\-[\ -\- 4^7r s F^) cos a sin i ' 



2 ( J -f- 4 îT f i', ) cos i sin i 



A,=A, 



(1 -f- 4 X f i'^i ) cos i sin (t -\- {\ -\- ^ tt e F^) cos o- sin i 



Ceci est général. 



Si nous admettons les égalités {'obis), (12), et par conséquent (13), 

 les égalités précédentes deviennent 



[lUis] 



^ = i- = cr . 



(15H a^'=.a/A^^^ a, = A, ^^' 



F,+F,' ■' 'i\+F, 



