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vevsanx, rectiligues, et dont cliacuu est à l'iutersection de l'onde corres- 

 pondante et dn plan d'incidence; mais en outre^ il se forme un champ 

 réfléchi longitudinal et un champ réfracté longitudinal. 



Soient: i l'angle d'incidence; r, p, les angles de réflexion et de réfrac- 

 tion pour les champs transversaux; *, (t, les mêmes angles pour les 

 champs longitudinaux. On a 



Sin i Siu r Siu p S in s Sin u 

 (18) 



T, 1\ T, L, L 



Comptons les trois champs transversaux suivant des directions ayant, 

 sur la surface de séparation, même projection que la direction de pro- 

 pagation de Tun c|uelconcjue des cliamps réfléchis. Comptons les deux 

 champs longitudinaux suivant les directions de propagation correspon- 

 dantes. 



Les réflexions et réfractions se feront toutes sans changement de phase. 



Soient: 0, l'amplitude du chamj) incident; C\, C.^, les amplitudes 

 des champs transversaux réfléchi et réfracté; v,, v.^, les amplitudes des 

 champs longitudinaux réfléchi et réfracté. 



Nous aurons, en premier lieu : 



I „ . y ( 1 + -i 77 f\ ) siu pcosp — (1-1-4 ^/j ) du i cas i 

 ' ''^ {\~\-^ TV f\) sin pcosp -\-[\-\-^7r f^) sin icosi' 



i ^ ^ ^, 'l{l^^7rf^)siupcosi 



! ^" '* (1 -}- 4 7rf\ ) siu pcosp-\-{\ -|- 4 tt/^ ) sin i cos i' 



Ceci est général. Si les deux milieux sont assez peu magnétiques 

 pour que Ton puisse faire 



les formules (19) deviennent 



, sin p eus p — sin i cos i 



' ^ sin p cos p -T- sin i cos i ' 



(19^à) { . 



2 sin p cos i 

 (y-i = Oj —. . -. : . . 



sm p cos p -f- sin i cos i 



Ce sont les formules données par Presnel pour le cas où la lumière 

 incidente est polarisée perpendiculairement au plan d'incidence. 



