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Eu somme cette théorie promet de rester très satisfaisante au point 

 de vue ferromagnétique; il y a lieu de se demander si elle ne saurait 

 expliquer aussi les propiétés para- et diamagnétiques bien plus simples 

 de tant de substances solides^ liquides et gazeuses. Leur susceptibilité 

 étant presque incomparablement plus faible, le rôle des couples inter- 

 raagnéculaires s'effacera dans leur cas, ce qui simplifiera la question. 

 Mais d'autre part, le côté cinétique des phénomènes gagnera une im- 

 portance qu'on ne lui a pas assignée jusqu'ici ; en effet il ne fut guère 

 question que de l'équilibre maguétostatique qu'atteint finalement un 

 système de magnécules. En vérité, même pour le modèle macroscopique 

 qu'a construit M. Ewing, quoique assujetti à des résistances assez consi- 

 dérables, il se passe un temps très-appréciable avant que les vibrations 

 des petits aimants se soient entièrement dissipées. 



On voit bien qu'en somme, la question reste encore assez compliquée; 

 car même pour une seule magnécule elle constitue le cas particulier 

 magnétocinétique du problème généralisé de rotation, modifié ainsi qu'il 

 suit : Déterminer le mouvement non translatoire autour du centre de 

 masse d'un corps rigide polarisé, soumis à l'action directrice d'un 

 champ uniforme. 



Je vais d'abord tenter d'attaquer une partie de ce problème en exami- 

 nant comment se comporte un aimant invariable dans un champ uni- 

 forme, lorsqu'il peut tourner autour d'un pivot, formant avec l'axe 

 magnétique ainsi qu'avec la direction du champ des angles quelconques. 

 Q,uoiqu'il sufiise d'appliquer les procédés ordinaires de la mécanique à 

 la question ainsi posée, j'ai crû devoir chercher en outre à réaliser le 

 cas eu construisant un appareil modèle, qu'on peut appeler une 

 toupie magnétocinétique. 



Le barreau aimanté consistait d'acier au tungstène à cliamp coercitif 

 de 75 C. G. S.; il va sans dire que l'axe magnétique coïncidait avec 

 l'axe principal du moment d'inertie minimum. 



Le pivot principal ainsi que son volant équatorial étaient construits eu 

 nickeliue et percés d'une fente méridienne laissant intacte la jante toroï- 

 dale; l'aimant pouvait tourner autour d'un pivot transversal en traver- 

 sant la fente. La toupie était montée dans un système annulaire de 

 Cardani à la façon des gyrostats de Bohnbnberger; le champ sensi- 

 blement uniforme était dû à deux bobines égales et coaxiales montées 

 selon la métliode de Gaugain, modifiée par Helmholïz; généralement 

 sou intensité ne dépassait guère 15 C. G. S. 



