TOUPIE MAGNÉTOCINBTIQUE^ ETC. 245 



On pouvait faire filer le volant à Taide d'un électronioteur; sou éner- 

 gie cinétique est ') alors donné par l'expression 



L'incrénieut >T d'énergie potentielle électromagnétique selon que la 

 direction de l'aimant est égale ou inverse à celle du cliani]) est, 



?Dî étant considéré entièrement indépendant de J^ et de dSp j dT. 



PRINCIPAUX RESULTATS. 



Je ne saurais résumer sommairement que quelques cas particuliers^ 

 surtout ceux oii les vecteurs (i, S^ et ?9? coïncident on foi'ment des 

 angles droits; distinguons pour plus de clarté les difllereutes configura- 

 tions les plus simples : 



I. L'aiiuaut n'est soumis à aucuiie coutraiute, autre que celles, qui 

 s'ensuivent du mécanisme décrit. 



1. L'aimant est „polai re" ; il coïncide donc au début avec le pivot 

 [(53?, (J) = U ou tt]. Mais connue son mouvement rotatoire manque de 

 stabilité cinétique, Taimant tend à se détourner de la position axiale et 

 occupera bientôt celle qui est dirigée dans le ])lan du volant, de sorte 

 que son axe principal stable coïncidera avec le pivot et A'' égalera 

 son moment d'inertie maximum. Sans autres précautions on se trouvera 

 donc bientôt en présence du cas suivant : 



3. L'aimant est équatorial, c'est à dire perpendiculaire au 

 pivot [(93t, (£) = ;r/2] ; dans le champ le problème est dès à présent 



') Notations: 5?. intensité du champ; ÎOî, moment magnétique; Mff, com- 

 posante moyenne „iniluite" parallèle au champ; (£, vitesse angulaire du volant 

 (le vecteur (£ indique aussi la direction du pivot, relativement à laquelle le 

 volant tourne dans le sens positif; l'angle entre deux des vecteurs est dénoté 

 comme (ÎDÎ, 5?) par exemple. A', K\ „moment d'inertie polaire" du volant et de 

 l'aimant autour du pivot; £, /, énergies cinétique et potentielle; T, temps. 



