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analogue à celui du pendule composé coni(iue; on peut encoie distin- 

 guer deux cas simples : 



A. Le picot coïncide avec le cliamp [mouvement du pendule dit cen- 

 trifuge, {^, 'Ç)) = ou tt] ; dans un cliamp intiniment faible on a d'al)ord 

 (5)?^ Jp)) = tt/ 3; lorsque Tintensité augmente l'aimant dévie en deliors 

 du plan du volant. Eu renforçant de plus en plus le champ la direction 

 de Taimant se rapproche peu à peu de celle du vecteur .Ç) et la valeur 

 de ?Dî// de sa limite asymptotique -j- ?0î; tant que le volant tourne elle 

 ne saurait atteindre cette dernière que dans un champ d'intensité infinie. 

 A vitesse angulaire coustante Fangle (53?, ^) ne varie pas; la compo- 

 sante induite est donc constante; on a 



^/, = ^,ij = ^1 cos {^Tk, ^). 



Tant que (?•}?, ^) ne diffère que très peu de ^/ 2 le cosinus positif de 

 cet angle est proportionnel à Tintensité du champ, mais en raison in- 

 verse du carré de la vitesse angulaire, dont le signe est donc indifférent. 

 On voit bien qu'il y a réciprocité entre les deux variables indépendantes, 

 JÇ) et /*;'. Le quotient ^///.Ç), toujours j^o*/'///^ correspond à une polarité 

 paramagnétique ; il est indépendant de JÇ), du moins au début ') , et en 

 raison inverse de l'énergie cinétique rotatoire, pour autaiit que ?0i ne 

 dépend point de cette dernière. 



Ou a là tout au moins une analogie avec la loi de Cuiiiio, dont on ne 

 saurait dès à présent dire si elle n'est que superficielle. Pour de plus 

 grandes déviations de l'aimant ces relations deviennent plus com])liqu- 

 ées, mais on peut les représenter par des fonctions trigonométriques. 



B. Le pivot est perpendiculaire au champ [mouvement du pendule 

 plan (S, J^) = Tvl'i] ; l'aimant reste toujours dans le plan du volant, 

 contenant la direction du champ. 



Tant que l'intensité reste infiniment faible, l'angle (?0i, -Ç>) varie d'une 

 manière uniforme; l'intégrale /" îOi cos (?0i, -Ç)) dT entre les limites 



') D'après les ess^ais provisoires avec la toupie cette indépendance du cliamp 

 H lieu dans d'assez larges limites; il paraît facile d'affaiblir l'aimant ou d'accélérer 

 la vitesse angulaire de façon à l'étendre vers la limite expérimentale établie 

 aujourd'hui, c'est à dire r)(H)()0 C. G. S. environ, en supposant toujours l'aiman- 

 tation rendue absolument «rii^ide." 



