LA THÉOUIE DE LORENTZ ET LE PRINCIPE DE REACTION. 255 



On a doue enfin : 



(3) X = I jdr i^/^-y) + (X, + X3) + iX'-Y), 



où X'o -|-A'3 est donné par la formule (1), tandis que Ton a: 

 X/ - Y = (^ UiP-g'-à') + 2 nifff-{- Infli]. 



Ce terme (X^j^l^-^'s) représente la projection sur Taxe des .i' d'une 

 pression s' exerçant sur les différents éléments dcc de la surface qui limite 

 le volume considéré. On reconnaît tout de suite que cette pression n'est 

 autre chose que la pression tnagncliqne de Maxwell, introduite par ce 

 savant dans une théorie bien connue. 



De même le terme (X'4 — Y) représente l'effet de la pression éleciro- 

 statique de Maxwell. 



Sans la présence du premier terme : 



j-^ jdr {(3 /i —</(/) 



la force pondéro motrice ne serait donc pas autre chose que celle qui résulte 

 des pressions de Maxwell. 



Si nos intégrales sont étendues à tout l'espace, les intégrales doubles 

 A'2, X'3, X"-i et Y disparaissent et il reste simplement : 



X=-^fdr{^/^-yff). 



Si donc on a])pelle Jf une des niasses matérielles envisagées, T'cc, V,j, 

 Vz les composantes de sa vitesse, on devrait avoir si le principe de 

 réaction était applicable : 



V M Va- = const. ; S M Vy = const. ; S M F, = const. 



On aura au contraire : 



2 M r,c + 1 dr {y g — /3//) = const. 



S M Vy + j dr {xli — yf) = const. 



2 M V, + j dr {(3f — xg) = const. 



