266 11. POINCAUÉ. 



réelle; nous le décomposerons en deux parties. La ])reraière partie que 

 nous continuerons à désigner par S MF,,, représentera la quantité de 

 mouvement des appareils producteurs d'énergie; la seconde partie repré- 

 sentera la quantité de mouvement des diélectriques ; elle sera égale à 



/- 



A. Jr^dr 



de sorte que Téquation (4) deviendra 



{Ui.s) Z M F^: + I (A. //':,. -f Kq J IJ.,) dr = const. 



D'après ce que nous venons de voii'^ on aura 



D'ailleurs, désignons par -/' comme plus haut Ténergie totale; dis- 

 tinguons d'autre part la vitesse réelle du fluide fictif, c'est à dire celle 

 qui résulte de la loi de Poyntino et que nous avons désignée par Ux, 

 Uy, V-, et 'la vitesse apparente de l'énergie, c'est à dire celle que Ton 

 déduirait de la vitesse de propagation des ondes et que nous désignerons 

 par V .r, U'ji, U' z. Il résulte de l'équation (7) que: 



J (Jj, = J' U\, 

 On peut donc écrire l'équation (4 bis) sous la forme: 



2 Jf r^ + |a. Wa, -^KqJ' Lf'a) dr = const. 



L'équation (4 bis) montre ce qui suit : si un appareil rayonne de l'éner- 

 gie dans une direction unique davs le, vide, il subit un recul qui est 

 compensé uniquement au point de vue du principe de réaction par le 

 mouvement du fluide fictif. 



Mais si le rayonnement au lieu de se faire daiis le vide, se fait dans 

 un diélectrique, ce recul sera com])ensé en partie ]jai' le mouvement du 

 fluide fictif, eu partie par le mouvement de; la matière du diélectrique 



