LA THÉORIE DK I.ORKNTZ ET LE fRL>rCIPE DE RÉACTION. 267 



et la fraction du recul de ra[)j)areil producteur qui sera ainsi compensé 

 ])ar le mouvement du diélectri{[ue, c'est à dire par le mouvement d'une 



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 véritable matière^ cette fraction dis-je sera -^,— | — :.. 



Yoilà ce qui résulte de la théorie de LortENTz; comment passerons- 

 nous maintenant à la théorie de Hertz. 



On sait, en quoi consistaient les idées de Mossorrr sur la constitution 

 des diélectriques. 



Les diélectriques ;iutr(;s (|ue le vide étaient formés de j)etites sphères 

 conductrices (ou plus généralement de petits corps conducteurs) séparés 

 les unes des autres ])ar un milieu isolant impolarisable analogue au vide. 

 Comment est-on passé de là aux idées de Maxwell? On a imaginé que 

 le vide lui-même avait la même constitution: il n'était pas impolnrisable, 

 mais formé de cellules conductrices, séparées ])ar des cloisons formées 

 d'une matière idéale, isolante et impolarisable. Le pouvoir inducteur 

 spécifique du vide était donc ])lus grand que celui de la matière idéale 

 impolarisable (de même que dans la conception primitive de Mossotti, 

 le pouvoir inducteur des diélectriques était plus grand que celui du 

 vide, et ])our la même raison). Et le rapport du premier de ces pouvoirs 

 au second était d'autant plus grand que l'espace occupé par les cellules 

 conductrices était plus grand par rajiport à l'espace occupé ])ar les 

 cloisons isolantes. 



Passons enfin à la limit(^; en regardant le pouvoir inducteur de la 

 matière isolante comme infiniment ])etit, et en même temps les cloisons 

 isolantes comme infiniment minces, de telle façon que l'espace occupé 

 par ces cloisons étant infiniment petit, le pouvoir inducteur du vide 

 reste fini. Ce passage a la limite nous conduit et la Ihéorie (h Maxwell. 



Tout cela est bien connu (;t je me borne à le rappeler ra})idement. 

 Eh bien, // // a enlre la théorie (h Lorentz et celle de Hek,tz la inéine 

 relation (pi! entre celle de Mossotti et celle de Maxwell. 



Supposons en effet que nous attribuions au vide la môme constitution 

 que LoRENTZ attribue aux diélectriques ordinaires; c'est à dire que nous 

 le considérions comme un milieu impolarisable dans lequel des électrons 

 peuvent subir de petits déplacements. 



Les formules de Lorentz seront encore applicables, seidement À^ ne 

 représentera plus le pouvoir inducteur du inde^ mais celui de notre milieu 

 im,polarisaljle idéal. Passons à la limite en supposant A",, infiniment 

 petit; il faudra bien entendu pour compenser cette hypothèse^ multi- 



