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plier le nombre des électrons de façon que les pouvoirs inducteurs du 

 vide et des autres diélectriques restent finis. 



La théorie oii conduit ce passage à la limite n'est autre que celle de 

 Hertz. 



Soit V la vitesse de la lumière dans le vide. Dans la théorie de Lo- 



RKNTZ ])rimitive^ elle est égale à ,y== ', i^i'^-^^ il n'en est plus de même 

 dans la théorie modifiée^ elle est égale à 



] 



vyK 



t/^y étant rindice de réfraction du vide par ra])port an milieu idéal im- 

 polarisable. Si ;/ désigne Tindice de réfraction d'un diélectrique par 

 rapport au vide vulgaire^, son iiulice par rapport à ce milieu idéal sera 

 n nç^ et la vitesse de la lumière dans ce diélectrique sera 



V 



'"' nv.VK, 



Dans les formules de Lorentz^ il faut alors remplacer w jmr // Hq. 

 Par exemple l'entraînement des ondes daiis la théorie de Lorentz est 

 rejjrésenté ])ar la formule de Fresnkl 



'■o-,:o 



Dans la théorie modifiée, il serait 



Si nous ])assons à la limite, il faut faire Kf^ = 0, d'où //^ ^ x) ; donc 

 dans la théorie de Hektz rentraînement sera r, c'est à dire qu'il sera 

 total. Cette conséquence, contraire à rex])érience de Fizeau, suffit pour 

 condamner la théorie de Hertz, de sorte que ces considérations n'ont 

 guère qu'un intérêt de curiosité. 



Reprenons cependant notre équation (4 bis). Elle nous enseigne que 

 la fraction du recul qui est compensée par le mouvement de la matière 

 du diélectrique est égale à 



