LA THÉOKIE de LOllENTZ ET LE PEINCIPE DE KEACTION. 269 



Dans la tliéone de Lorentz inotlitice, cette fraction sera : 



oi^ u'^Q — 1 



n- u 



Si nous passons à la limite en faisant )if^ = co ^ cette fraction est 

 égale à 1, de sorte que le recul est eiitierevient compensé par le mouve- 

 ment de la matière des diélectriques. En d'autres termes, dans la thé- 

 orie de Hertz, le principe de réaction n'est pas violé et s'applique à la 

 matière seule. 



Cest ce qu'on verrait encore à l'aide de l'équation ( l />/'*); si à la 

 limite K^^ est nul, le terme /^A'„ /' Uj (h qui représente la quantité de 

 mouvement du ihiide fictif devient nul aussi, de sorte qu'il suffit d'envis- 

 ager la quantité de mouvement de la matière réelle. 



D'oii cette conséquence: pour déiaui/lrer expérlmeutaJeimni (pie le 

 irrlncipe de réac/iou eut bien violé daim la réalité comme II Cest dans la 

 théorie de Lorentz, il ne sîijjisalt pas de montrer (pie les appereils pro- 

 duclttirs d'énergie subissent un l'ecul, ce qui serait déjà assez difficile, il 

 faudrait encore montrer que ce recul n'est pas compensé ^icir les m.oure- 

 meufs des diélectri(pues et en parlicidier de Vair traversés par les ondes 

 électromagnétiques. Cela serait évidemment beaucoup plus difficile 

 encore. 



Une dernière remarque sur ce sujet. Supposons que le milieu traversé 

 par les ondes soit magnétique. Une partie de l'énergie ondulatoire se 

 trouvera encore sous la forme mécanique. Si /y. est la perméabilité 

 magnétique du milieu, l'énergie magnétique totale sera: 



\^x-dT 



SttJ 



mais une fraction seulement, à savoir : 



"^ Wx'-dT 



SttJ 



sera de l'énergie magnétique proprement dite; l'autre partie: 



SîT J 



