THÉORIE DE l'INDUCTION ÉLECTRIQUE. 



G. BAKKER. 



Imaginons un circuit qui se meuve daus un eliamp électromagnétique. 



Soient F, G etT/les composantes d'un vecteur, dont l'intégrale prise 

 le long du circuit multipliée par Tintensité du courant, donne Ténergie 

 potentielle par rapport au cham]) électromagnétique et S^,. S^y S^- les 

 composantes d'un vecteur, dont Tintégrale étendue h l'aire d'une sur- 

 face passant par le contour du circuit puisse remplacer l'intégrale sus- 

 dite, on ])eut exprimer les composantes P, Q et R d'un vecteur, dont 

 l'intégrale prise le long du circuit donne la force électromotrice d'induc- 

 tion, par les équations : 



(1) 



Comme en général on déduit d'une façon incomplète ces équations 



importantes et que forcément Maxwell lui-même ajoute les derniers 



drlj d\h ddi , . , . . w , 



termes ~, ^, ;- aux autres, le veux donner ici une deduc- 



dx dy' dz ' '' 



tion directe complète. 



Si l'on exprime toutes les grandeurs en unités électromagnétiques, il 



faut multiplier les forces électrostatiques z- etc. par V" (Fsignitie 



