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Appliquons l'équation (2) à des circuits à trois dimensions. Soient 

 X^, Yi et Zi les composantes de l'action électrostatique, par unité de 

 volume^ sur un conducteur. D'abord on aura: 



Or, rénergie électrostatique s'exprime par l'intégrale : 



V=W^^dr (4) 



d'où 



En égalant les deux expressions (3) et (5) trouvées pour —: 



fie 



/'fw4* («) 



Soient u, v et w les composantes de la densité du courant^ on a : 



dp du do dm 

 Ti^lÛr^Jy^dz.^ ' 



La variation de l'énergie diélectrique de l'ether s'exprime donc ainsi : 

 (voir la relation 6) 



dU -r-o /" i du, , de , dw 

 dt J^idx^di/^dz 



') Aussitôt que les courants deviennent stationnaires, 1 1- — = 0, d'où 



dx dy dz 



, . dU 

 il s'ensuit: — ^ 0. L'énergie des déplacements diélectriques reste invariable et 



par conséquent il n'y aura pas de courant de déplacement diélectrique. 



