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G. BAKKEU. 



si dx, dy, dz expriment les projections de réiénient sur les axes. 



Ce déterminant exprime le nombre des unités de volume d'un parai - 

 lèlopipède, dont trois arêtes concourants représentent la force magné- 

 tique^ l'élément et la vitesse de Télément. 



Imaginons qu'un circuit ait un mouvement de translation dans un 

 champ uniforme^ la force électromotrice d'induction totale sera nulle. 

 En eti'et^ pour tous les points du circuit S^ et v ont la même valeur^ 

 tandis que les éléments peuvent être pris deux à deux de telle manière 

 que les projections correspondantes ont des signes contraires et se dé- 

 truisent. 



Les composantes de [JÇ).^/*]') sont: 



(J^- eos jo — Spij cas y) ds etc. 



donc les composantes des forces pondéromotrices quant à la première 

 partie, peuvent s'exprimer par : 



X^ = q S^z cos /3 — ^y cos y 



etc. 



L'équivalent mécanique de la chaleur corrcispondant avec la force 

 électromotrice 



par unité de volume devient 



]F^= q \F cos a.^Q, cos /3 -\- R cos 'y[~ = q 



4<- JP.'/ ^^z 



cos X cos (3 cos 7 



V.j- Ou V- 



c'est-à-dire cette quantité s'exprime 2)ar !e carré du volume d'iui 

 parallélopipèdcj que nous avons considéré tout à l'heure^ multiplié par 

 la conductibilité spécifique. 



Je dois remarquer que le valeur de IF change de signe selon celui du 

 parallélopipède. Ces considérations ne disent donc rien de la locallsatloib 

 de l'énergie. 



Lnaginons une sphère dont hi rayon soit l'unité et dont le centre 



') Notation de M.Lorentz. 



