THEORIE DE L INDUCTION ELECTRIQUE. 



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coiiieide avec le point auquel se rapjiortent les grandeurs que nous 

 venons de cousidérev. Soient K, <?, v et J^ respectivement les points 



d'iiiiersection de la sphère et des lignes 

 qui i-epi-ésentent la force ]Dondéroniotrice, 

 la direction de réléraent, la vitesse de celui- 

 ci et la force magnétique et soit ^ ranglo 

 entre la direction de K et de v, eK et S^K 

 seront des arcs de 90°, parce que K est 

 perpendiculaire à rélément et à la force 

 magnétique. (Voir la ligure). L'arc qui 

 joint et Â' est donc perpendiculaire à 

 e^ et par conséquent vN=Q()° — '(p. 

 Dans le triangle sphérique rectangulaire 



si// /'// = dv rJP) X ■'^'"' ■^>^^? J^ 



ou sin û cos (p = sin v -^ \ sin ô X ^^iii <C ^' ^ ^^'- (j'^^i tléjà désigné 

 l'angle entre l'élément et la force magnétique ])ar ô) 



Or, le membre gauche de l'équation ci-desus représente en effet Tam- 

 plitude du triangle sphérique {e S^ o) 



Donc sin ô cos représente aussi également ram])litudej Ensuite nous 

 avons trouvé pour la force poudéromotrice : 



K= ([ .Ç)'' r .s'rii ô X anqjlitude {e Sp v) 

 et réquivalent mécanique de la chaleur : 



//' = y .f)2 p^ X j amplitude (^^ ^ i') i" 



Le travail .7 produit par A' sur Tiinité de volume pendant l'unité de 

 temps : 



A = A' V cas p = q^- v~ siu ô cm (p X amplitude {e S^ v) 



ou puisque : sin ô cos p =^ amplitude {e Sp v) 



A = q Sp-i v'- X j amplitude (^^ Sp v) \-; 



donc, connne il faut : 



A = IF 



