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La considération des autres parties des composantes de la force pondé- 

 roraotrice offre peu de difficulté. Soient «^51 l'accroissement du potentiel 

 vecteur et f l'angle entre (^2i et l'élément^ les expressions (11) et (12) 

 donnent pour la force pondéromotrice produite par le changement du 

 champ ]3ar rapport au temps : 



r • .^5i 



— qSp sm -^ cas s 



où cette force sera peri^endiculaire à Sp et à l'élément conformément à 

 la règle connue. Entin le dernier terme de (12) donne: 



' ds 



Si l'élément considéré se meut perpendiculairement à la force mag- 

 nétique et que la direction de l'élément se trouve perpendiculaire à la 

 vitesse ou si nous considérons des courants à l'intérieur des conducteurs 

 (à trois dimensions) de sorte que l'on considère le courant toial, à'oii il 

 suit que la direction du courant est celle de la force électromotrice, on 

 aura : 



u = qF v = qQ îO = qR 



et si nous supposons que le champ ne varie pas avec le temps, les ex])res- 

 sions pour les composantes de la force pondéromotrice par unité de 

 volume seront : 



= 'I 



*<«'I-^=!D-«"(^"I-*"D] 



^IV'QQ: 



dy ^' dzj 



Soit £ l'angle entre la force magnétique et la vitesse v et soient ^, vi, 

 ^ les angles, que la force magnétique fait avec les axes des coordonnées, 

 tandis que A, [j., v sont les angles de direction de la vitesse, on aura : 



X=q (/p2 ,, cos scosè — JÔ'' V cas A) — q / '- (^-/^ — ^^ '^'^^ 



