STTR LES ONDES ÉLEOTKOMAGNÉTIQUES d'uN ION VIBRANT. 351 



72 -^' ^« ^1 ^ (^OS (2 TT U f) , 72 ^'»^ h —J <^0S (2 TTUf), , 



r 



en supposant /j très petit par rapport à r, et écrivant m au lieu de 

 2 T /<; A. 



La charge -f- // donnera trois com];)osautes analogues^ et les compo- 

 santes de la force totale seront: 



Z = El7lt — J COS {'i TT u t) , 



31= Elm -^ cos (2 tt n t) , 

 N=Q. 



Ces composantes coïncident avec celles relatives au petit oscillateur 

 lorsqu'on suppose r petit })ar rapport à la longueur d'onde. 



Donc les formules (pii reprcsentent les forces dues au petit oscillateur^ 

 peuvent repivsenter aussi les forces dues aux deux charges — E et -\- E, 

 qui vibrent de la manière définie plus haut. 



m. 



Considérons à présent un cas jjarticulier, celui oii l'on a /^ = et 

 l^ :^ 2 (?. En ce cas la charge -)- E est fixe dans l'origine O pendant que 

 la charge — E vibre avec une amplitude double de Tamplitude qu'a- 

 vaient, dans le ])remier cas du § II, les deux charges — E et -f- E. Les 

 forces seront encore les mêmes ([ue celles produites ])ar le jjetit oscil- 

 lateur. 



Oi", pour les points très éloignés de Torigine la charge immobile n'a 

 aucune influence sensible. En etl'et elle ne produit pas de force magné- 



E . 



tique, et dorme seulement la force électrique — ., , qui est négligeable par 



rapport à la force ('lectrique totale, laquelle, pour les grandes valeurs 

 de r, varie en raison de I : r- 



Si donc on admet que la charge -[- A' n'existe pas, les forces produites 

 par la charge — E seule, sont les mêmes, pour les grandes distances, 

 que celles produites par le petit oscillateur. 



