354 AUGUSTE RIGHI, 



Ces expressious deviennent plus simples pour les valeurs très grandes 

 de r. On a alors en effet : 



X = -^ (r2 — x^) sm {ù — <x, ) 



Enû-U . ,. s 



r" 



Er/h'^L ■ fA \ 



-j 3 — œzstu[0 — x^), 



Em 

 L =^ \_L u sin. {ù — oc.} — /., '^ ^^''^ (^ — ^2 )]^ 



(5) 



Ces dernières valeurs vérifient les relations suivantes: 



Xx 4- Yij -^ Zz = , 



XL + ÏM\- ZN== {) , 



([ui montrent que la force électrique et la force magnétique sont entre 

 elles ù angle droit^ et perpendiculaires à la droite qui va de la position 

 d'équilibre du ion au point (xj/z), auquel elles se rapportent. On a 

 donc des ondes transversales, (jui peuvent représenter les ondes lumi- 

 neuses, ce qui est naturel, vu que si l'on pose /j = /j ^= ^) k = h l^s 

 formules (5) deviennent identiques à celles, que Ton déduit pour r très 

 grand des formules données par Hertz pour son petit oscillateur. 



On est donc libre de considérer les vibrations d'une particule dans 

 une source lumineuse, soit comme des oscillations électriques dans un 

 oscillateur hertzien très petit, soit comme des vibrations mécaniques 

 d'un couple (considéré déjà dans le ^ II) de deux points ayaiit des char- 

 ges égales et contraires, soit enfin comme des vibrations d'un sim- 

 ple ion. 



La charge de ce ion peut être supposée soit positive soit négative; 

 mais il n'en est plus de même lorsqu'on admet la conception, par la- 



