SUR LES ONDES ELECTROMAGNETIQUES D UN ION VIBRANT. 355 



quelle M. Lorentz a pu prévoir et expliquer le pluniomène de Zeeman. 



Considérons en effet le cas particulier 1^ = , /., = ^:>. ^=1, ûj^ = , 

 j^jg = — '/a '^- On a ainsi un ion de charge — A' doué d'une A^bration 

 circulaire, et précisément un ion, qui parcourt une circonférence dans 

 le jilan ij : ayant son centre en O et un rayon /. Si on observe de x vers 

 le mouvement du ion est lévogyre. 



Or les formules (5), appliquées à ce cas particulier, montrent que 

 pour tout point de l'axe des x assez éloignée de l'origine les deux forces 

 ont des valeurs constantes et tournent uniformément à gauche autour 

 du dit axe avec une période 1 : n, et Ton a ainsi l'équivalent d'un rayon 

 lumineux à polarisation circulaire lévogyre. 



Si la charge du ion est supposée positive, le rayon reste lévogyre. Le 

 sens de la polarisation ne dépend donc pas du signe de la charge du ion. 

 Mais si Ton tient compte du sens dans le quel le pliénomène de Zeeman 

 se produit, et Ton admet que la cause de ce ])hénomène est bien celle 

 que M. LoRENTZ lui a assigné, on est obligé d'admettre, comme on l'a 

 fait déjà remarquer, que le ion, dont le mouvement produit le rayon à 

 polarisation circulaire, a une charge négative. 



Il serait facile de tirer des formules données de nombreuses consé- 

 quences; mais je m'en abstiendrai, d'autant plus qu'elles sout analogues 

 à celles qui se rapportent aux ondes produites par un couple de deux 

 charges électriques de signes contraires, étudiées déjà dans l'ouvrage 

 cité plus haut. 



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