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G. SAGNAC. 



définir par leur résultante, calculée d'après la règle de Presxel, la 

 vibration réfléchie à grande distance de F, il est donc nécessaire de 

 savoir comment varie la vibration réfractée en un point de l'éther inté- 

 rieur au corps quand la distance de ce point au-dessous de F varie. 

 Or la vibration réfractée qui anime un point AT de Tétlier intérieur au 

 corps peut être regardée comme résultant de l'interférence des diverses 

 vibrations élémentaires qu'y envoient les diverses particules en même 

 temps que des vibrations incidentes transmises par les couches de parti- 

 cules comprises entre 31 et la surface F. Nous pouvons considérer 

 chaque plan de particules comme séparant les vibrations qui Tabordent 

 en vibrations transmises et en vibrations réfléchies vers la surface F. 

 Les vibrations qui ont subi un nombre impair de réflexions élémentaires 

 reviennent à la surface d'entrée F. La résultante de ces vibrations 

 en un point de Téther au-dessus de F définit la vibration réfléchie en 

 ce point par le corps. De même, les vibrations directement transmises 

 sans retour ou réflécliies un nombre pair de fois sur les particules défi- 

 nissent par leur résultante en un point de Téther intérieur au corps la 

 vibration réfractée en ce point. 



Ici se présente une question nouvelle : Un plan -iS'de particules supposé 

 isolé dans Téther du vide réfléchit à grande distance une vibration qui 

 se propage avec une amplitude constante et une vitesse définie; si nous 

 exprimons ce fait en considérant la vibration réfléchie ]jar le plan de 

 particules comme la résultante des vibrations envoyées dans des direc- 

 tions sensiblement jjarallèles par les diverses particules du plan, nous 

 pouvons en déduire que certainement ') chaque particule rayonne à 



*) Le parallélisme des vibrations envoyées en 0' par les diverses particules 

 M du plan .S' (fig. 1) est réalisé en particulier 

 si la distance r du point 0' au plan .S est très 

 grande par ra])port à la largeur de la zone de 

 S voisine de 0' sur laquelle les vibrations inci- 

 dentes peuvent êti'e regardées comme prove- 

 nant d'un même point de la source qui produit 

 l'onde incidente. Supposons pour simplifier, 

 cette onde incidente plane parallèle à S". La 

 vibration s (r, t) en 0' est la somme des vi- 

 brations telles que la vibration p (a;, t) envoyée 

 par la particule -M'a la distance il/0' égale à x. 

 L'élément dS de surface du plan .S renferme 

 iV* d S particules et envoie en O' la vibration 

 i\* p {x, t) dS. Nous avons : 



