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de vibration est nécessaiieinent celui qui déftiiit la vibration rayonnée 

 à uue grande distance par une ])articule et il n'est pas besoin pour 

 Taffirraer de préciser en aucune manière la nature des retiexions sur les 

 particules. Mais la démonstration de ce résultat n'est plus possible a 

 priori quand la distance est quelconque; nous ne savons pas alors si le 



type de vibration en - subsiste seul, ni si un plan de particules réfléchit 



une vibration de propagation uniforme, à une distance par exemple 

 inférieure à une longueur d'onde. 



La question étant ainsi posée, j'ai trouvé que pour expliquer les 

 faits connus, il est nécessaire d'admettre que la vibration s {r, f), réfléchie 

 eu 0' (fig. 1) par les diverses particules M d'une couche plane S, subit 

 ViViQ propagation anomale au voisinage du plan 8: La phase et l'am- 

 plitude de la vibration réfléchie en 0' ne peuvent être indépendantes de 

 la distance r de 0' au plan S. — Cette propagation anomale ne se pré- 

 sente pas pour la vibration ni pour la condensation sonores réfléchies 

 jjar un plan que recouvrent uniformément des sphères puisantes. ^) 

 Mais nous allons la trouver satisfaite pour la force électrique réfléchie 

 par un plan de petits oscillateurs hertziens. 



II. EÉFLEXION à PETITE DISTANCE ET MECANISME DE LA HÉFKACTION. 



4. Propagation anomale des vibrations réjtéchles par les particules. 

 Il convient maintenant d'introduire la comparaison d'une particule 



que la vibration élémentaire p (>•, /) que la particule située en envoie en 0' est en 

 avance de -j sur la vibration résultante en (/. Cela tient à ce que les divers retards 

 [x — r) des diverses vibrations issues des diverses particules M fournissent, pour 

 la résultante en 0' calculée par (1), le retard — . 



') Gouy. Ann. de Cb. et de Pbys. (6), t. XXIV, pag. 27—30. Du principe 

 de HuYGKNS. — La tbéorème que nous énonçons n'est d'ailleurs soumis à 

 aucune des difficultés du principe de ïïuygens parce qu'il ne s'agit pas de 

 l'émission par des éléments cVotide., mais par des particules; le principe de la 

 superposition des petits ébranlements émis par les particules est seul nécais- 

 saire comme pour le tbéorème démontré ici (pag. 4, note 1); l'émission par 

 un plan de particules a lieu indiflférement au-dessus et au-dessous du plan; d'un 

 côté elle fournit l'ébranlement réflécbi ; de l'autre, elle s'ajoute à l'ébranle- 

 ment incident pour définir l'ébranlement transmis. 



