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quand on passe de la direction 31// de réflexion régulière à la direction 

 31 D de réflexion-diffraction. ') 



De même que les lois de la polarisation par réflexion sur une surface 

 large et continue comprennent la loi de Brewster^ de même les lois 

 plus générales de la ])olarisation par réflexion-diffraction_, exprimées par 

 les formules (1'), ('2') ou (-3), comprennent la loi suivante qui est une 

 fféneralisaiiou de la loi de Brewster : Quand un faisceau lumineux 

 vibrant dans le plan d'incidence tombe sur une surface transparente 

 plane^ étroite ou discontinue^ la lumière réfléchie -difl'ractée à l'infini par 

 cette surface s'éteint nécessairement dans la direction 3IQ. (fig. 3) per- 

 pendiculaire au rayon réfracté MR. La relation brewstérienne tg[^=ii 

 est remplacée par la loi plus générale sin I ^ n cos J, qui relie l'inci- 

 dence / et Tangle / de réflexion-diffraction correspondant ])our lequel 

 il y a extinction nécessaire de la vibration située dans le plan d'incidence. 

 Si Ton observe dans la direction fixe M(l et qu'on fasse varier l'inci- 

 dence I, ou bien qu'on laisse / fixe et qu'on observe à droite ou à 

 gauche de MO,, la vibration réfléchie-diffractée reparaît en même iemj^s 

 que la composante de la vibration réfractée Jip perpendiculairement à la 

 direction d'observation, et nous voyons qu'elle change de signe en passant 

 par l'extinction. Comme la vibration-source en i/est de sens opposé à la 

 vibration réfractée (cf. § 6 pag. 388^ notes 1 et 2), la vibration 

 située dans le plan d'incidence éprouve ou non un changement de signe 

 par réflexion-diffraction^ suivant que la direction d'observation 3il) est 

 dans l'angle obtus QMP qui comprend la direction de la normale 3IN 

 ou bien dans l'angle aigu QMP'. Nous voyons que tg^o est supérieur 

 à l'unité, c'est-à-dire que la réflexion-dift'raction polarise dans le même 

 sens que la réfraction dès que la direction 311) de réflexion-diffraction 

 pénètre dans la région G3IL (hachurée sur la fig. 3, faite pour i <C 1) 

 telle que l'angle G3IN soit égal à (?' — 2;-). En particulier lg(pn est 



^) Nous avons supposé dans toute cette théorie que, dans l'épaisseur e du 

 milieu, la direction de la vibration-source en un point quelconque M a la même 

 direction M ê que si la surface plane du milieu vitreux était illimitée. Réel- 

 lement la diffraction intérieure au milieu altère la direction M S pour les 

 points M voisins des bords de la surface libre du milieu; mais, dans une épais- 

 seur e comparable à —, l'importance de la perturbation que en résulte n'est 



appréciable que si la largeur de la surlace libre du milieu descend au-dessous 

 de la lonmeur d'onde. 



