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et^ considérant que l'on a : 

 on obtient : 



/^ dp \ (k\ à l\ . 



\^v^y T dr v.^- — 1\ 



Jusqu'à présent l'expression a été complètement déduite de règles ther- 

 modynamiques. Posons maintenant s = [- Cp (r), ainsi qu'il ré- 

 sulte de riiypothèse d'une pression moléculaire de la forme — ; nous re- 

 trouvons les équations (1) et (2) ci-dessus. Si toutefois la pression molé- 

 culaire doit être multipliée ])ar un facteur de température, tel que / (r). 



il faudra multiplier les deuxièmes membres des équations par /'(r) 1 



Dans Tun et l'autre cas toutefois on arrive à l'équation (3) suivante; 



-<©;—©/'•= («) 



\r'ti\ 



Or — ~\~j~) exprime ce qu'on appelle le coefficient de compres- 



sibilité; représentant ce dernier par le signe /3, alors l'équation (3) se 

 laisse simplifier comme suit : 



''^ = ~"^ w 



Pi P2 



Cette forme ])lus simple ne sera toutefois pas obtenue si e possède 

 un plus haut degré de complication que ne le réclame une pression molé- 

 culaire, proportionnelle au carré de la densité. C'est ainsi que, si l'on 



écrit avec Clausius - — , — r^ Téquation (3) prend la forme 



[v -\- a,Y 



