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la deuxième phase est une phase vapeur de faible densité, nous pouvons 

 en vue d'un contrôle préliminaire admettre la valeur fournie par la loi 



de Boylt: (Mariotte), savoir -, p devant être exprimé en atmosphères 



1' 

 comme on Ta fait de même pour la valeur de pj dans l'expression dp. 



L'équation ( i<) prend doue la forme 



di\ 



Pi 



et il importe peu en quelle unité on exprime la volume. Mais aux très 

 basses températures Ay.^ varie si rapidement que la vérification aurait 

 ici ])eu de sens. J'ai donc dû me boruer à choisir une couple de données 

 de SiDNEY YouxG, oii il est assez bien satisfait aux diverses condi- 

 tions, mais oii la pression de la phase vapeur monte jusque 5 ou 6 

 atmosphères, et oii par conséquent /3^ ne peut plus être exactement 



représenté par-. On pourrait naturellement calculer l'écart de cette 



valeur, tout au moins d'une manière approchée. C'est ce que je n'ai 

 pas fait, parce que les autres nombres donnés par l'observation ne sont 

 pas absolument ceux que réclamerait la formule. Aussi ne doit-on con- 

 sidérer ce qui suit que comme une vérification préliminaire. 

 Pour l'éther Sidney Youno donne p. ex. en mesure critique: 



yj= 0,4083 r, = 28,3 



y, =0,1-209 v,_=\l,\ 



yj =0,4368 ?', = 12,15 



y, =0,4596 v.^= 8,38 



Par conséquent, aux valeurs suivantes de A^j, correspondent jjour 

 Ay2 les valeurs placées eu regard: 



A ?'i= 0,0176 A /^= — 11,2 



A r, =0,0159 ^^2=— 4,95 



A;;, =0,0228 Ar2 = — 3,77 



Prenons pour la température à laquelle peut être égalé à -~, 



