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kleilier als der Maguetisinus des Eiseus. Dev Eiufluss der Induction 

 kaim deshalb sicher vernaclilassigt werden. 



7. Pur die Erklarung bleibt also nur die Betraclitung von Kreisbe- 

 wegungeu, ansscliliesslich dein Magnetfelde ihreEntstebung verdankend. 



Wir schreiben desbalb die Bewegungsgleicliungen liin fûrein Elektron, 

 dass sich gleichzeitig im magnetiscben und elektrischen Eelde befiiidet. 

 Die elektrisclie Kraft habe die llichtung der X-Axe uud die Grosse X, 

 die magnetische Kraft die Richtung der Z-Axe und die Grosse H. Es 

 ergiebt sich dann ') 



rPz 



y- -1— = ^ • 



Die allgemeins Lôsung -) kann in folgender Eorin gegeben werden. 

 x=A co,s ht + B un U-^C ij=-.— jf. — A s'm ht + B cas ht + B 



z = n + F. 



Dièse Losung unterscheidet sich von der Losung fur (X = 0, also 

 ohne elektrisches L^Wd, nur durch das erste Glied von ij. 



Die Bewegung in der Z-Eichtung geht ungestort weiter; die Be- 

 wegung in der j^_^-Ebene behiilt deu gleichen Charakter bei^ nur kommt 

 eine gleichforuiige Geschwindigkeit parallel der Y-x\xe hinzu, so dass 

 die Bahn nicht hmger gescldossen ist und cycloidal wird. Bei gleiclien 

 Anfangsbedingungen werden jcdoch die Konstanten beira bestehen des 

 elektrischen Eeldes einen anderen Wert bekomnien. 



') Verg. Thomson, Phil. Mag. 48, p. 548, 1899; auch Lorentz, Vers!, der 

 Verg. October 1897, p. 202. Arch. Neerl. T. II p. 10, 1899. 



*) Einen Speciellfall dieser Lôsung findet man bei Thomson, ].c. p. 549. 



